材料力学教学中梁的弯曲内力计算方法探讨--《科教导刊(中旬刊)》2013年03期
材料力学教学中梁的弯曲内力计算方法探讨
【摘要】：在进行弯曲内力分析及内力图绘制时,学生常常混淆、容易出现错误的是内力的正负问题。笔者在有关教材规定符号方法的基础上总结出一套通俗易懂的方法,本文在介绍截面法的基础上结合实例详细地给学生介绍此种通俗易懂的内力正负规定和计算方法。
【作者单位】：
【关键词】：
【分类号】：O341-4;G642【正文快照】：
0前言新疆农业大学是一个少数民族学生较多的高等院校,学生大多来自边远贫困地区,由于各种原因,他们的汉语基础都比较薄弱,进入大学后,通过预科一年的汉语培训,汉语阅读理解水平仍很有限,运用表达能力更有限。力学课是理论性较强且比较难学的课程,而且存在着内容多,学时少、
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北京理工大学理学院力学系：工程力学（韩斌）：§7 .2
桁架内力的计算
分类： 格式： 日期：日
工程力学（ C）北京理工大学理学院力学系 韩斌(18)§ 7,2 桁 架内 力的计算7.2.1 桁 架的特点及内力1,桁 架的特点（ 1）全部为直杆，各直杆两端铰接组成结构，构成平面 桁 架或空间 桁 架。（ 2）各杆不计自重，且全部载荷（主动力）均作用在节点处。（ 3）各杆均为二力杆（拉杆或压杆）ABCD EFP?P?P?2,桁 架的内力A BAFOO FF研究 桁 架结构中的 任意二力杆，如 AB，有,假想在 O处将 AB切断，则 BO对 AO的作用为一分布力系，该力系可简化为一个力OF同理,OB段受 AO的作用力为OF?OOF?OFBFBOAFA OBF根据 AO或 OB的平衡方程有：BAOO FFFFBA FF?ABCD EFP?P?P?通常约定 二力杆的内力未知时按受拉假设,当求得二力杆的内力为正时，即为受拉，当求得二力杆的内力为负时，即为受压。OF?OFBFBOAFA O或 称为 二力杆的内力 。可用代数值 FO表示。OF?OF二力杆内力的符号规定：二力杆的内力以 拉力为正，压力为负。A BABFABF?AB杆内力 FAB为正C DCDFCDF?CD杆内力 FCD为负3,桁 架内力分析步骤（ 1）判断 桁 架是否为静定结构(2) 先从 桁 架中找出 零杆 和 等轴力杆零杆 ―― 内力为零的二力杆等轴力杆 ―― 内力相同的二力杆（ 3）利用节点法或截面法求解杆的内力作为一个整体的桁 架中，杆数为 S，节点数为 n,静定 桁 架,S=2n - 3静不定 (超静定 )桁 架,S & 2n - 3桁 架若可以作为一个整体，外界的支承条件是否为静定？★桁 架作为一个整体本身是否为静定 桁 架？★可判断出零杆和等轴力杆的情况：无主动力的三杆节点，其中二杆共线0杆等轴力杆无主动力的不共线二杆节点0杆 0杆F?不共线的二杆节点，主动力沿其中一杆0杆无主动力，共线的二杆节点或两两共线的四杆节点等轴力杆 两对等轴力杆还可利用对称性：F?等轴力杆求桁架的内力通常有两种方法：节点法 和 截面法 。注意：桁架中的零杆，不承担载荷，只起到维持结构几何稳定性的作用。故虽列平衡方程时零杆不起作用，但不可将零杆去掉。7.2.2 节点法因各杆间通过销钉联接，取销钉为研究对象，外力及各杆对销钉的作用力为汇交力系。以节点 D为例：当各杆的内力设为受拉时，各杆对销钉的作用力的方向由节点指向外，沿杆的方向作用。P?1F2F?3FD从桁 架中取出销钉 D为分离体，画出受力图。ABCD EFP?P?P?每个节点可建立 2个平衡方程，对有 n个节点,S根杆的静定桁架，共有 2n个独立方程，此外，对桁架整体，共有 S+3个未知力 (S个未知内力,3个对桁架整体的未知外部约束力），各杆的内力可根据各节点的平衡方程一步步求得。P?1F2F?3FD节点法的求解步骤：（ 1）先列桁架整体的平衡方程，求出支座约束力。（ 2）依次对各节点取分离体列平衡方程。（ 3）首先取 只有二杆的节点,再依次取 只有二个未知力的节点 。（ 4）各杆内力统一设为拉力（即各节点处力矢从节点向外）。例 题 7§ 7 力系的平衡例题判断结构中的零杆和等轴力杆。F?F? F?A BCO例 题 7§ 7 力系的平衡例题解,此桁 架整体为静定结构（简支）,桁 架本身 S=21,n=12,故 2n-3=24-3=21=S，为静定桁 架。对整体列平衡方程,0ixF 0?AxF0 OM ByAy FF?F?F? F?A BCOAxFAyFByF①②③ ④⑤⑥⑦ ⑧ ⑨⑩ 11 122013 14 1516 17 18 1921F?F? F?A BCO例 题 7 § 7 力系的平衡例题AyFByF0 00 00 0判断零杆和等轴力杆：① =② =⑤ =⑥③ =④,①②③ ④⑤⑥⑦ ⑧ ⑨⑩ 11 122013 14 1516 17 18 1921零杆：⑦,⑧,⑨,13,14,15等轴力杆,16 = 17 = 18 = 19 = 20 = 21,⑩ = 12例 题 8§ 7 力系的平衡例题P?A BCDE G桁架结构受力如图，杆AE=EC=CG=GB=AD=ED=DG=DB=a,求各杆的内力。例 题 8§ 7 力系的平衡例题解：P?A BCDE G结构整体对外约束静定；桁架 S=9,n=6,2n-3=12-3=9=S,为静定桁架；1.对整体取分离体0 ixFPFAx?(←) P?A BAxFAyFByF0232 PaFaBy0 iAMPF By 43 (↑)0 iyF PFF ByAy 43 (↓)ED杆为零杆,AE与 EC为等轴力杆。例 题 8§ 7 力系的平衡例题P?A BAxFAyFByFCDE G2,取节点 BByFBDBFGBF0 iyF 060s i n ByGB FF24332 PPFGB0 ixF 060c o s DBGB FF4)2(21 PPFDBPF By 43? (↑)已求得：例 题 8 § 7 力系的平衡例题P?A BAxFAyFByFCDE G3,取节点 GG0iF 030c o s30c o s PF GDPF GDGDFGCFP?GBF2PFGB已求得：0iF 060c o s60c o s GDGBGC FPFF2222PPPPFGC例 题 8§ 7 力系的平衡例题PFPF AyAx 43,P?A BAxFAyFByFCDE G4.取节点 AAAxF?AyFAEFADF0 iyF 060s i n AyAE FF23243 PPFAE 2PFFAEEC0 ixF 060c o s AxAEAD FFFPPPF AD 43212例 题 8§ 7 力系的平衡例题P?A BAxFAyFByFCDE G5.取节点 CC2PFGC?已求得：2PFEC?ECFGCFCDF0 iyF 030c o s30c o s GCECCD FFFPPPF CD 2 322 322 36,取节点 D，可列平衡方程作为验证。例 题 9§ 7 力系的平衡例题图示连续梁，载荷和尺寸如图，各杆的自重不计,A端为固定端,B、C,D,G,F均为光滑铰链。求固定端 A的约束力和三根支撑杆 GD、FG,BG的内力。A B C D EH G2m 2m 2m 2m3mF?例 题 9 § 7 力系的平衡例题A B C D EH G2m 2m 2m 2m3mF?解,此结构为混合结构。F?DGF未知约束力,A端,,,AxFAyFAMCyFCxFC处,,未知内力：,,。DGFGBFGHF可判断为静定结构。独立方程数,3+3+2=8CxFCyF1.取 CE杆为研究对象D EC0 iCM 04s i n2 FF DG?FFF DG 310s i n2 0ixF 0c o sDGCx FFFFF Cx 38c o t2 0iyF 0s i nDGCy FFF FFFFCy s i ns i n2例 题 9§ 7 力系的平衡例题A B C D EH G2m 2m 2m 2m3mF?2.取节点 G为研究对象GGBFGHFDGF0 ixF 0c o s GHDG FF?FFF GH 38310540 iyF 0s i nDGGB FFFFF GB 231053FF DG 310已求得例 题 9§ 7 力系的平衡例题F?GHFB C D EHG2m 2m 2m 2m3mAAyFAxFAM3.取整体为研究对象0 ixF 0 GHAx FFFFGH 38已求得FFF GHAx 380 iyF 0 FF AyFF Ay0 iAM 038 GHA FFM03388 FFM A7.2.3 截面法适用于求结构中某一杆的内力。用一假想截面（可为平面或曲面）将桁架的一部分杆切开，使桁架整体分为两部分；取其中任意一部分为研究对象列出平衡方程，切断的杆中内力以未知力形式出现在方程中。截面法的求解步骤：（ 1）先列桁架整体的平衡方程，求出支座约束力。（ 2）根据所求杆的内力，适当选择截面将桁架整体切开为两部分，取其中一部分为研究对象，切断的杆的内力为未知力。（ 3）列出适当形式的平衡方程，求出未知力。注意 （ 1）对受平面力系作用的平面桁架 ―― 仅有 3个独立方程，故选择切开的截面时，应注意切断的杆一般不能多于 3根。（ 2）若切断的杆多于 3根，则必须满足：a.除一个待求未知力外，其余未知力汇交于一点。b.除待求杆外，其余被切断的杆都平行。（ 3）截面切开时不应切在节点上。（ 4）求解时，先找出全部零杆，并尽可能利用矩形式的平衡方程。例 题 10§ 7 力系的平衡例题P?A BCDE G桁架结构受力如图，杆AE=EC=CG=GB=AD=ED=DG=DB=a,求 CD杆的内力。例 题 10§ 7 力系的平衡例题P?A BCDE G解,1.判断零杆 ED杆为零杆。2.以 m-m截面切开，取右半部分：0mmP?BDGADFGCFCDF 0iBM 023 aPaFCDPF CD23例 题 11§ 7 力系的平衡?例题解,(1)求 支座约束 力以整体为研究对象：0 iAM 0213 21 PPF By ByF?32 21 PP 8? kNA BC DEFG1P2PAyFAxF图示桁架各杆长均为 1m,P1=10kN,P2=7kN,求杆EG的内力。AxF? 0?0 ixFAyF? ByFPP 21 9? kN0 iyFByFBDFG2PByF(2)用截面 m-m切开桁架，取右半部分为分离体：对平面一般力系，有三个独立的平衡方程。当切断杆的数目不超过三根时，可将切断杆的内力求出。3F?82.9? kN (受拉 )mmE1F2F3FA BC DEFG1P2P123例 题 11§ 7 力系的平衡例题0235.05.132 FPF By 0iDMAyFAxFByF即杆 EG的内力为 9.82kN(拉力 )。例 题 11 § 7 力系的平衡例题0 iyF1F 2312 2PF By 4.10 kN(受压 )030c o s22FPF By30co s2PF By2F15.1? kN(受拉 )E1F2F3FBDFG2PByF012 32 21 PFF By0 iEM例 题 12§ 7 力系的平衡例题1P?2P?3P?4P?5P?4a3a?①桁架结构受力如图，试求其中①杆的内力。例 题 12§ 7 力系的平衡例题1P?2P?3P?4P?5P?4a3a?①解,1.受力分析：此桁架 S=,n=,27 152n-3=2× 15-3=27=S为静定桁架。2.用 m-m截面将桁架切开，取其上半部分为分离体：m m例 题 12§ 7 力系的平衡例题1P?2P?3P?4P?5P?4a3a?①mm①3.对分离体列平衡方程由于除①杆外，其余切断的杆均为铅垂方向，故可列：0 ixF0c o s121FPP)(4554 21211 PPPPF（拉力）1F例 题 13§ 7 力系的平衡例题1P?3P?2P?12345678d dddhh/2图示平面桁架，已知,P1=P,P2=2P,P3=3P,求桁架中的杆 24，杆 25，杆 35的内力。例 题 13 § 7 力系的平衡例题1P?3P?2P?12345678d dddhh/2解,1.受力分析,此为静定桁架,其中杆 23，杆 67为零杆。0 02.求支座约束力xF1yF1yF800 1 xix FF dPdPdPdF yPF y 27801 iM0 iyF 03281 PPPFF yy PF y 251例 题 13 § 7 力系的平衡例题ⅠⅠ1P?3P?2P?12345678d dddhh/21P?12345d d3.沿 I-I截面切开，取左半部分为分离体： 05iM0223c o s 124 dPdFhF y?24F35F25F2222124 4344223252c o s232hdPhddhPdPdhdFPdF y（压力）例 题 13§ 7 力系的平衡例题02 iM 0351 hFdF y PhdFhdFy 25135（拉力）1P?12345d d24F35F25F00 iM 023co s 125 dPdFdF y?0dhdhPdhhPPF63225222225（拉力）例 题 14§ 7 力系的平衡例题A BO1O2半径为 R 的均质薄壁无底圆筒，放置于光滑水平面上，筒内装有两个重 P,半径为 r 的均质球，已知 R/2 & r & R,不计摩擦和筒厚，试求系统能够平衡的圆筒重量。例 题 14§ 7 力系的平衡例题A BO1O2解,1.受力分析O1O2A BP?P?1FDF2F1F?RF?2F?Wx分别以两球和圆筒为分离体画出受力图。圆筒受地面的支持力为沿筒壁周边的分布力，其合力为RF例 题 14§ 7 力系的平衡例题O1O2P?P?1FDF2F2.以两圆球为对象0 ixF 21 FF01 iOM 0s i n2c o s2 2 rFrPc o t12 PFF例 题 14§ 7 力系的平衡例题A B1F?RF?2F?W?x3.以圆筒为对象和 组成一力偶，故 和 也必组成一力偶。1F?2F?W?RF?0 iM 0)(s i n22 xRWrF?WrPRPRWWrRPRx 22)(2显然，应有 Rx0)1(20 RrPWx由而已知 r & R,保证了 x&R§ 7.3 考虑摩擦的平衡问题1.摩擦P?NFF?摩擦力的存在性实例：实际工程问题一般都存在摩擦。但在有些工程问题中，当摩擦阻力不大或摩擦并不起主要作用时，可忽略不计摩擦的作用。实际接触面并非理想光滑,必须足够大，才可推动重物滑动。故一定有摩擦力 存在。F?fFfF摩擦的存在既有利也有弊：利 ―― 用于传动机械、启动或制动。弊 ―― 消耗能量，磨损零件，降低精度和机械效率。摩擦的分类：滑动摩擦滚动摩擦静摩擦动摩擦干摩擦湿摩擦―― 仅有相对运动趋势时产生的―― 已有相对运动时产生的―― 接触表面凸凹不平引起的―― 物体接触面之间有液体成膜的fs-----静滑动摩擦因数 (无量纲 ),可由工程手册中查出。静摩擦力是当物体在相互接触的位置有相对滑动趋势(但并未发生相对滑动 )时，约束作用于物体的切向反力。其方向与滑动趋势方向相反，其大小m a x,ff FF?静摩擦力的最大值 可由实验测得，设 为约束对物体的法向约束力，则 m ax,fF NF?2.静摩擦力（静滑动摩擦力）库仑定律Nsff FfFF m a x,(7.7)P?NFF? fF静滑动摩擦因数 fS 与材料、接触面光滑度、温度、湿度有关，与接触面积大小无关。（ 1）来源 ―― 接触面非光滑（ 2） 的方向 ―― 与物体相对接触面的 运动趋势相反fF物体受到的静摩擦力 的特点：fF（ 3） 的大小fF物体处于 临界 平衡时：摩擦力参与平衡，且 FS=FS,max=fSFN物体处于平衡时：摩擦力参与平衡，但NSff FfFF m a x,3.静摩擦因数的几何意义 ―― 摩擦角RFNF静平衡时全约束力 的作用线一定在摩擦角内 RF?当 时m a x,0 ff FF f0f?tanNfFF m a x,NNSFFf? Sf?对应的夹角 称为 摩擦角 。f?当m a x,ff FF 时称为全约束力fNR FFF非光滑面约束对物体的约束力包括法向约束力（正压力）及切向约束力（静摩擦力），其 合力摩擦角大小仅由摩擦因数决定P?f?RFNFmax,fFP?fF利用摩擦角判断受力物体是否平衡 ―― 自锁现象f?nF?平衡，自锁现象若某接触面上的物体所受主动力的合力作用线在摩擦角的范围之内,则不论此力有多大,物体总是平衡的 。－－自锁现象不平衡，非自锁现象F?若某接触面上的物体所受 主动力的合力作用线在摩擦角的范围之外,则不论此力有多小（只要不等于零）,物体总不能平衡 。f?n例如：斜面上的重物nf?f非自锁P?f临界平衡n自锁ff?P?f?nP?测定 的方法f?当物体相对于约束表面有相对滑动速度时，摩擦力为动 (滑动 )摩擦力。4,动滑动摩擦力F′= f FN (7.8)sff?f 近似是常数，称为动 (滑动 )摩擦因数，通常P?NFfF思考题若主动力 的作用线向上移，结果如何？F?F?P?NFfFF?P?F?NFfF5、滚动摩阻力偶考虑圆轮置于不光滑的水平路面上，设轮子与路面均是刚性的 (不变形 ),A处为点接触（ 理想状态！ ）。由FhFMniiA1)(因此，无论 F 值多小，轮子都会滚动。时，轮子会连滚带滑。NS FfF?当 时，轮子作纯滚动。NS FfF?而 实际情况,F 需大于某一值时，轮子才会滚动。因此，路面不仅有阻碍轮子滑动的静摩擦力 存在，而且还有阻止轮子滚动的阻力，称为 滚动摩阻 。fFhF? CNFP?fFA原因,轮子与地面实际上都会发生 变形,形成面接触，因此地面对轮子的约束力为一分布力系。由平衡条件：,,PFN? FF f? FhM f?由于 阻碍轮子的滚动，称为滚 (动摩 )阻力偶。fM组成的力偶称为主动力偶，其力偶矩为),(fFF Fh将该力系向 A点简化为法向约束力 和切向约束力外，还应有一力偶，其力偶矩为 。fFfMNFF? CP?AhF? CNFP?fFAfM或hF? CNFP?fFA滚阻力偶与主动力偶大小相等，方向相反，随主动力偶的增大而增大。但滚阻力偶不可能无限制的增大。其力偶矩的最大值为：m a xfM,NF称为 滚动摩阻系数 。轮子不发生滚动的物理条件：Nm a xff FMM,0与物体接触面的变形相关，而与接触面的粗糙程度无关。材料越硬，接触面变形越小,也就越小。?的量纲为长度，通常 很小，只要主动力偶的力偶矩 Fh大于,轮子即可滚动。?NF?的几何意义：使法向约束力 FN向前进方向平移的最大距离。hF? CNFP?fFAfM讨论 轮子在水平方向的运动状态 ―― 滚动与滑动由轮子的平衡条件：FF f?FhM f?0 ixF0 iAM物理条件：NSf FfF? Nf FM故轮子平衡时所受的主动力满足,及NS FfF?hFF N若材料接触面的静摩擦因数与摩阻系数满足：hf SA点无滑动轮子不滚动故,当 时，轮子静止。NFhFNSN FfFFh当 时，轮子纯滚动。NS FfF?当 时，轮子连滚带滑。若材料接触面的静摩擦因数与摩阻系数满足：hf S则,当 时，轮子静止。NS FfF?NNS FhFFf当 时，轮子纯滑动。NFhF当 时，轮子连滚带滑。hF? CNFP?fFAfM6.考虑摩擦的平衡问题的分析要点（ 1）考虑摩擦的物体系处于平衡时（包括静摩擦力达到其最大值的临界平衡状态），平衡方程仍满足。（ 2）静摩擦力方向的判断：a.画出受力图，由主动力判断其相对运动趋势而定。b.若相对运动趋势可有选择时，先假定一个运动的方向及摩擦力指向，求解后摩擦力的范围应为：NSfNS FfFFf根据摩擦力的正负号可判断。c.同一物体在 多个接触点处存在摩擦的,注意判断运动趋势时各接触点的 滑动趋势之间的相容性 。（ 3）静摩擦力的大小：物体处于平衡状态时，摩擦力 Ff 大小未知，且 NSf FfF物体处于临界平衡状态时,摩擦力不独立。NSff FfFF m a x,带摩擦圆轮的滚动问题：设轮的重量为 W,半径为 r，不计重量的 AB杆长 l,轮与杆及轮与地面的摩擦因数分别为 fSC,fSD,试求：保证轮子静止时 fSC 和 fSD 应满足的条件？例 题 15§ 7 力系的平衡例题DF?COW?AB(1)对轮子列平衡方程：0 iOM 0 rFrF fDfC fDfC FF解：以轮为对象,轮有向右运动的趋势。例 题 15§ 7 力系的平衡例题故 C,D处的摩擦力方向如图。CDOW/2ABNDFNCFfCF?fDFBF 0ixF 0co ss i n fDfCNC FFFNCfC FF?c o s1s i n 0iAM0 aFaWaF NCNDWFF NCND例 题 15§ 7 力系的平衡例题fDFCDOW/2ABNDFNCFfCF?BF(2)物理条件：NCSCfC FfF? NDSDfD FfF?NCSCNCfC FfFFc o s1s i nc o s1s in SCf例 题 15 § 7 力系的平衡例题(3)以杆 AB为对象：F?CABNCF?fCF?AxFAyF 0iAM 0 lFaF NC FalFFNCNCWFalWFF NCNDFalFFF NCfCfD c o s1 s i nc o s1 s i n)( WFalfFfF SDNDSDfD CDOW/2ABNDFNCFfCF?BFfDF例 题 15§ 7 力系的平衡例题)c o s1)((s i nc o s1s i naWFlFlWFalFalf SDfDFCDOW/2ABNDFNCFfCF?BFF?CABNCF?fCF?AxFAyF例 题 15 § 7 力系的平衡例题（ 1） C,D处摩擦因数均满足条件时轮子才能保持静止。结论（ 2） C处是否打滑（摩擦因数的条件 ），只与?角有关，与力 F、轮子重量 W无关。c o s1s inSCf（ 3） D处是否打滑（摩擦因数的条件 ）)co s1)((s i n aWFlFlfSD则与?,F,W有关。（ 4）仅 C处摩擦因数不满足条件，轮子相对于地面纯滚动，而 C处连滚带滑。（ 5）若仅 D处摩擦因数不满足条件，轮子相对于杆 AB纯滚动，而 D处连滚带滑。（ 6）若 C,D处均不满足条件，轮相对地面、杆均为连滚带滑向右运动。DF?COW?AB例 题 16§ 7 力系的平衡例题ABC 重 W，长 2l 的细长均质杆，放于直角槽内，已知杆与槽壁间的摩擦角为?m，求平衡时杆与左槽壁的夹角?。例 题 16 § 7 力系的平衡例题解,1.受力分析题中所求的平衡状态，并不一定是临界平衡，但临界状态是其平衡范围的边界。分析杆的滑动趋势，m in和m a x是两个临界平衡状态。ABC例 题 16 § 7 力系的平衡例题2.当杆处于 B点下滑,A点上滑的临界状态时 m in1ABCA1BCxyW?NBFfBFNAFfAF0 ixF 0s i nWFF fBNA①0 iyF 0co sWFF fANB② 0iCM0c o sc o ss i nc o s1111lFlFlFlFfBNBfANA③物理条件要求：NBfNBSfBfB FFfFFt anm a x,④NAfNAfA FfFFt a n ⑤例 题 16 § 7 力系的平衡例题A1BCxyW?NBFfBFNAFfAF①,②、④、⑤联立求出 后代入③得：fBfANBNA FFFF,,,f 21m i n3.当杆处于 A点下滑,B点上滑的临界状态时,m a x2A2BCxyW?NBFfBFNAFfAF同理，列出平衡方程 和物理条件 可得： 0,0,0 iCiyix MFFNBfNBfBNAffAfA FfFFFFF t an,t anm a x,f 22m a x故杆平衡的条件为 ff 22
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18. 19. 20. 21. 22. 23. 24. 25. 26. 27. 28. 29. 30. 31. 32. 33. 34. 35. 36.理论力学与材料力学
第七章　拉伸和压缩
第一节　轴向拉压的概念、轴力及轴力图
二、内力、截面法、轴力及轴力图
　　1.内力
　　由于构件变形，其内部各部分之间因相对位置发生改变，而引起相邻部分的相互作用力
　　内力的正负号与它在空间的位置无关，而与它对杆件作用方向有关
　　2.截面法
　　用截面假想地把构件分成两部分，以显示并确定内力的方法
　　　　　　　　　　　　　图7-10
　　平衡方程
　　　　　　　　　　　图7-11
　　平衡方程
　　　　　　　　　　　图7-12
　　平衡方程
　　　　　　　　　　　图7-13
　　平衡方程
　　截面法的三个步骤
　　(1) 截开：在需要求内力的截面处，假想地将杆分为两部分
　　(2) 代替：将两部分中的任意一部分留下，把弃去部分对留下部分的作用，以作用在截面上的内力代替
　　(3) 平衡：对留下部分建立平衡方程，根据已知外力确定杆件在截开面上的未知内力
　　3.轴力
　　拉压杆件截面上分布内力系的合力，它的作用线与杆件轴线重合，称为轴力
　　　　　　　　　　图7-14
　　　　　　　　　　图7-15
　　　　　　　　　FN称为轴力
　　轴力正负号规定
　　同一位置处左、右侧截面上内力分量必须具有相同的正负号
　　　　　　　　　　图7-16
　　轴力以拉为正，以压为负
　　拉力“＋”
　　　　　　　　　　　图7-17
　　压力“－”
　　　　　　　　　　　图7-18
　　4.轴力图
　　如果杆件受到的外力多于两个，则杆件不同部分的横截面上有不同的轴力
　　用平行于杆轴线的坐标表示横截面的位置，并用垂直于杆轴线的坐标表示横截面上轴力的数值，绘制出轴力与截面位置关系的曲线，即所谓的轴力图
　　习惯上正值画在上侧，负值画在下侧
　　　　　　　图7-19}