动能_百度百科
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kinetic energy一般指动能
由于运动而具有的能量，被称为动能(kinetic energy)，它通常被定义成使某物体从静止状态至运动状态所做的功。它的大小是运动和速度平方乘积的二分之一。外文名kinetic energy表达式Ek=mv?/2应用学科单&&&&位焦耳 （ J ） 简称焦
定义：物体由于而具有的，称为物体的动能。它的大小定义为物体与平方乘积的二分之一。因此，相同的物体，运动越大，它的动能越大；运动相同的物体，越大，具有的动能就越大。2013年物理课本中：人民教育出版社八年级下册（2012版）第十一章
经典物理中：
动能公式是：
动能计算公式
在中对上式进行补充
完整的公式是：
①动能是；
②动能具有瞬时性，在某一时刻，物体具有一定的速度，也具有一定的动能，动能是；
③动能具有相对性，对不同的参考系，有不同的瞬时值，也就具有不同的动能，一般以地面为参考系研究物体的运动。
E总=mvs X m0vo
s=1/2at^2 + v0t
E增=E末 —E0
vt=—————
mo　设A是物体的开始点 ， B为物体的终点. vo是初速度 A(X1,Y1) B (X1,Y2)
物体的动能为E=VmL&ab&
其中m为变数，物体的由于运动m值不断的增大 m属于[ mo , +∽]
L&ab&=v0t=√A(X1-Y1) ^2+B(X2-Y2)^2 L不断增大
当物体在地球上 而且静止时的动能
vT是地球自转速度
vG是太阳的引力速度
二设物体做圆周运动的动能
E=movor^2π 用于太阳引力对地球的动能
三物体的立体动能
VT是物体的
太阳对地球引力动能E=VTmovo
VT=4πR^3/3我们可选择任意一个惯性参考系来考虑动能。一个物体原来，在受到作用力之后便加速。它所得到的动能是总共的作用力对它所做的。
其中W代表功， 代表物体所受到的总共的作用力， 代表物体的位移。
根据牛顿第二定律，
其中代表物体所受到的总共的作用力， 代表物体的速度，dt代表时间，m代表质量
在牛顿力学中，一个物体的质量不随速率的改变而改变。
其中W代表，t代表， 代表，v代表，m代表， 代表不定常数。当物体的速率为零时，其动能亦为零。因此，
其中代表动能，M代表质量，v代表速率。动能是，无方向，只有大小。且不能小于零。与功一致，可直接相加减。
动能是相对量，式中的v与的选取有关，不同的参照系中，v不同，物体的动能也不同。
以运动方式所储存的。但在速度接近光速时有重大。则将动能视为质点运动时增加的质量能，修正后的动能公式适用于任何低于的质点。（参见「」、「静质量能」） 。
①是力对时间的积累效应。力对物体的，使物体的动量发生变化，而且冲量等于物体的变化量。
②在碰撞过程中，物体相互作用的时间极短，但力却很大，而且力在这短在的时间内变化十分剧烈，因此很难对力和物体的做准确的测量；况且这类问题有时也并不需要了解每一时刻的力和速度，而只要了解力在作用时间内的积累作用和它产生的效果。这类问题，虽然原则上可以用来研究，但很不方便。为了能简便地处理这类问题，就需要应用这一概念。力在一个过程中对物体所做的功等于在这个过程中动能的变化。
合外力(物体所受的外力的总和，根据方向以及受力大小通过正交法能计算出物体最终的合力方向及大小) 对物体所做的功等于物体动能的变化。
w1+w2+w3+w4…=△W=Ek2-Ek1 （k2） （k1）为下标
△W=(1/2)×m×Vt^2-(1/2)×m×Vo^2 （其中Vt为，Vo为初速度。）
其中，Ek2表示物体的末动能，Ek1表示物体的初动能。△W是动能的变化，又称动能的增量，也表示对物体做的。
的表达式是标量式，当合外力对物体做正功时，Ek2&Ek1物体的动能增加；反之则，Ek1&Ek2,物体的动能减少。
动能定理中的，初末动能都应相对于同一参照系。
1动能定理研究的对象是单一的物体，或者是可以看成单一物体的物体系。
2动能定理的计算式是等式，一般以地面为。
3动能定理适用于物体的，也适用于；适用于，也适用于变力做功；力可以是分段作用，也可以是同时作用，只要可以求出各个力的正负代数和即可，这就是动能定理的优越性。
动能定理与牛顿第二定律的区别和联系
动能定理是由牛顿第二定律演变而来的，但是这一定理所反映的物理内容却同牛顿第二定律大不相同，牛顿第二定律反映的是力对物体的作用的瞬时效果，它指出，只要在某一时刻有力作用在物体上，物体便会产生加速度，加速度的大小和方向决定了物体运动状态将如何变化，而动能定理反映的是力对物体的空间积累效应，它指出，力在某一过程中对物体做了功，物体运动的动能便发生改变。
牛顿第二定律只解决力是恒力、物体沿直线运动的问题，而动能定理既可以解决恒力，直线问题，也可以解决变力、曲线问题，只要不涉及加速度和时间用动能定理比用牛顿第二定律更简洁明了。
提出定义者
是对动能和功给出确切的现代定义的第一个人。他把物体的动能定义为物体质量的二分之一乘以其速度的平方，而作用力对某物体所做的功等于此力乘以其克服而运动的距离。
探究动能大小与那些因素有关？
猜想：质量（m），速度（v）
实验方法：（1），（2）。
观察方法：通过观察木块被小车推动的距离的远近来比较小车动能的大小。
实验过程：（1）控制小车质量，而通过改变小车在斜面上不同高度，从而改变小车运动到上时的速度。
（2）通过控制小车在斜坡上同一高度下滑从而使不同质量小车到时速度相同。
实验结论：物体质量相同时，物体运动速度越快，动能越大。
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爱因斯坦的相对论
　　论动体的电动力学　　爱因斯坦　　根据范岱年、赵中立、许良英编译《爱因斯坦文集》编辑　　大家知道，麦克斯韦电动力学——象现在通常为人们所理解的那样——应用到运动的物体上时，就要引起一些不对称，而这种不对称似乎不是现象所固有的。比如设想一个磁体同一个导体之间的电动力的相互作用。在这里，可观察到的现象只同导休和磁体的相对运动有关，可是按照通常的看法，这两个物体之中，究竟是这个在运动，还是那个在运动，却是截然不同的两回事。如果是磁体在运动，导体静止着，那么在磁体附近就会出现一个具有一定能量的电场，它在导体各部分所在的地方产生一股电流。但是如果磁体是静止的，而导体在运动，那么磁体附近就没有电场，可是在导体中却有一电动势，这种电动势本身虽然并不相当于能量，但是它——假定这里所考虑的两种情况中的相对运动是相等的——却会引起电流，这种电流的大小和路线都同前一情况中由电力所产生的一样。　　堵如此类的例子，以及企图证实地球相对于“光煤质”运动的实验的失败，引起了这样一种猜想：绝对静止这概念，不仅在力学中，而且在电动力学中也不符合现象的特性，倒是应当认为，凡是对力学方程适用的一切坐标系，对于上述电动力学和光学的定律也一样适用，对于第一级微量来说，这是已经证明了的。我们要把这个猜想（它的内容以后就称之为“相对性原理”）提升为公设，并且还要引进另一条在表面上看来同它不相容的公设：光在空虚空间里总是以一确定的速度 C 传播着，这速度同发射体的运动状态无关。由这两条公设，根据静体的麦克斯韦理论，就足以得到一个简单而又不自相矛盾的动体电动力学。“光以太”的引用将被证明是多余的，因为按照这里所要阐明的见解，既不需要引进一个共有特殊性质的“绝对静止的空间”，也不需要给发生电磁过程的空虚实间中的每个点规定一个速度矢量。　　这里所要闸明的理论——象其他各种电动力学一样——是以刚体的运动学为根据的，因为任何这种理论所讲的，都是关于刚体（坐标系）、时钟和电磁过程之间的关系。对这种情况考虑不足，就是动体电动力学目前所必须克服的那些困难的根源。　　一
运动学部分　　§1、同时性的定义　　设有一个牛顿力学方程在其中有效的坐标系。为了使我们的陈述比较严谨，并且便于将这坐标系同以后要引进来的别的坐标系在字面上加以区别，我们叫它“静系”。　　如果一个质点相对于这个坐标系是静止的，那么它相对于后者的位置就能够用刚性的量杆按照欧儿里得几何的方法来定出，并且能用笛卡儿坐标来表示。　　如果我们要描述一个质点的运动，我们就以时间的函数来给出它的坐标值。现在我们必须记住，这样的数学描述，只有在我们十分清楚地懂得“时间”在这里指的是什么之后才有物理意义。我们应当考虑到：凡是时间在里面起作用的我们的一切判断，总是关于同时的事件的判断。比如我说，“那列火车7点钟到达这里”，这大概是说：“我的表的短针指到 7 同火车的到达是同时的事件。”　　也许有人认为，用“我的表的短针的位置”来代替“时间”，也许就有可能克服由于定义“时间”而带来的一切困难。事实上，如果问题只是在于为这只表所在的地点来定义一种时间，那么这样一种定义就已经足够了；但是，如果问题是要把发生在不同地点的一系列事件在时间上联系起来，或者说——其结果依然一样——要定出那些在远离这只表的地点所发生的事件的时问，那么这徉的定义就不够 了。　　当然，我们对于用如下的办法来测定事件的时间也许会成到满意，那就是让观察者同表一起处于坐标的原点上，而当每一个表明事件发生的光信号通过空虚空间到达观察者时，他就把当时的时针位置同光到达的时间对应起来。但是这种对应关系有一个缺点，正如我们从经验中所已知道的那样，它同这个带有表的观察者所在的位置有关。通过下面的考虑，我们得到一种此较切合实际得多的测定法。　　如果在空间的A点放一只钟，那么对于贴近 A 处的事件的时间，A处的一个观察者能够由找出同这些事件同时出现的时针位置来加以测定，如果．又在空间的B点放一只钟——我们还要加一句，“这是一只同放在 A 处的那只完全一样的钟。” 那么，通过在 B 处的观察者，也能够求出贴近 B 处的事件的时间。但要是没有进一步的规定，就不可能把 A 处的事件同 B 处的事件在时间上进行比较；到此为止，我们只定义了“ A 时间”和“ B 时间”，但是并没有定义对于 A 和 B 是公共的“时间”。只有当我们通过定义，把光从 A 到 B 所需要的“时间”，规定为等于它从 B 到 A 所需要的“时间”，我们才能够定义 A 和 B 的公共“时间”。设在“A 时间”tA ，从 A 发出一道光线射向 B ，它在“ B 时间”, tB 。又从 B 被反射向 A ，而在“A时间”t`A回到A处。如果　　tB-tA=t’A-t’B　　那么这两只钟按照定义是同步的。　　我们假定，这个同步性的定义是可以没有矛盾的，并且对于无论多少个点也都适用，于是下面两个关系是普遍有效的：　　1 ．如果在 B 处的钟同在 A 处的钟同步，那么在 A 处的钟也就同B处的钟同步。　　2 ．如果在 A 处的钟既同 B 处的钟，又同 C 处的钟同步的，那么， B 处同 C 处的两只钟也是相互同步的。　　这样，我们借助于某些（假想的）物理经验，对于静止在不同地方的各只钟，规定了什么叫做它们是同步的，从而显然也就获得了“同时”和“时间”的定义。一个事件的“时间”，就是在这事件发生地点静止的一只钟同该事件同时的一种指示，而这只钟是同某一只特定的静止的钟同步的，而且对于一切的时间测定，也都是同这只特定的钟同步的。　　根据经验，我们还把下列量值　　2|AB|/(t’A-tA)=c　　当作一个普适常数（光在空虚空间中的速度）。　　要点是，我们用静止在静止坐标系中的钟来定义时间，由于它从属于静止的坐标系，我们把这样定义的时间叫做“静系时间”。　　§2
关于长度和附间的相对性　　下面的考虑是以相对性原理和光速不变原理为依据的，这两条原理我们定义，如下。　　1 ．物理体系的状态据以变化的定律，同描述这些状态变化时所参照的坐标系究竞是用两个在互相匀速移动着的坐标系中的哪一个并无关系。　　2 ．任何光线在“静止的”坐标系中都是以确定的速度 c运动着，不管这道光线是由静止的还是运动的物体发射出来的。由此，得　　光速=光路的路程/时间间隔　　这里的“时间间隔”，是依照§1中所定义的意义来理解的。　　设有一静止的刚性杆；用一根也是静止的量杆量得它的长度是l．我们现在设想这杆的轴是放在静止坐标系的 X 轴上，然后使这根杆沿着X轴向 x 增加的方向作匀速的平行移动（速度是 v ）。我们现在来考查这根运动着的杆的长度，并且设想它的长度是由下面两种操作来确定的：　　a ）观察者同前面所给的量杆以及那根要量度的杆一道运动，并且直接用量杆同杆相叠合来量出杆的长度，正象要量的杆、观察者和量杆都处于静止时一样。　　b ）观察者借助于一些安置在静系中的、并且根据§1作同步运行的静止的钟，在某一特定时刻 t ，求出那根要量的杆的始末两端处于静系中的哪两个点上。用那根已经使用过的在这种情况下是静止的量杆所量得的这两点之间的距离，也是一种长度，我们可以称它为“杆的长度”。　　由操作 a ）求得的长度，我们可称之为“动系中杆的长度”。根据相对性原理，它必定等于静止杆的长度 l 。　　由操作 b ）求得的长度，我们可称之为“静系中（运动着的）杆的长度”。这种长度我们要根据我们的两条原理来加以确定，并且将会发现，它是不同于 l的。　　通常所用的运动学心照不宣地假定了：用上面这两种操作所测得的长度彼此是完全相等的，或者换句话说，一个运动着的刚体，于时期 t ，在几何学关系上完全可以用静止在一定位置上的同一物体来代替。　　此外，我们设想，在杆的两端（A和B)，都放着一只同静系的钟同步了的钟，也就是说，这些钟在任何瞬间所报的时刻，都同它们所在地方的“静系时间”相一致；因此，这些钟也是“在静系中同步的”。　　我们进一步设想，在每一只钟那里都有一位运动着的观察者同它在一起，而且他们把§1中确立起来的关于两只钟同步运行的判据应用到这两只钟上。设有一道光线在时 间tA从 A 处发出，在时间tB于 B 处被反射回，并在时间t`A返回到 A 处。考虑到光速不变原理，我们得到：　　tB-tA=rAB/(c-v) 和 t’A-tB=rAB/(c+v)　　此处 rAB表示运动着的杆的长度——在静系中量得的。因此，同动杆一起运动着的观察者会发现这两只钟不是同不进行的，可是处在静系中的观察者却会宣称这两只钟是同步的。　　由此可见，我们不能给予同时性这概念以任何绝对的意义；两个事件，从一个坐标系看来是同时的，而从另一个相对于这个坐标系运动着的坐标系看来，它们就不能再被认为是同时的事件了。
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听说爱因斯坦的相对论提出来后，当时的世界上只有几个人懂，诺贝尔评选委员会不懂，就没有把当年的物理学奖颁给爱因斯坦。现在而言，即使是潜心学习物理学，能懂也不容易。
相对论是关于时空和引力的基本理论，主要由爱因斯坦(Albert Einstein)创立，分为狭义相对论(特殊相对论)和广义相对论(一般相对论)。相对论的基本假设是光速不变原理，相对性原理和等效原理。相对论和量子力学是现代物理学的两大基本支柱。奠定了经典物理学基础的经典力学，不适用于高速运动的物体和微观条件下的物体。相对论解决了高速运动问题；量子力学解决了微观亚原子条件下的问题。相对论极大的改变了人类对宇宙和自然的“常识性”观念，提出了“同时的相对性”，“四维时空”“弯曲空间”等全新的概念。
基本的几个：1.相对速度公式：△v=|v1-v2|/√(1-v1v2/c^2)两物体速度是v1,v2，它们之间速度的差是△v,过去我们认为△v=|v1-v2|，这个公式决定了，没有物体可以超过光速。2.相对长度公式L=Lo* √(1-v^2/c^2)Lo是物体静止是的长度，L是物体的运动时的长度，v是物体速度，c是光速。由此可知速度越大，物体长度越压缩，当物体以光速运动，物体的运动方向长度为0.3.相对质量公式M=Mo/√(1-v^2/c^2)Mo是物体静止时的质量，M是物体的运动时的质量，v是物体速度，c是光速。由此可知速度越大，物体质量越大，当物体以光速运动，物体的质量为正无穷4.相对时间公式t=to* √(1-v^2/c^2)to是物体静止时的时间流逝的快慢，t是物体的运动时的时间流逝快慢，v是物体速度，c是光速。由此可知速度越大，物体时间走得越慢，当物体以光速运动，物体的时间就不再流逝，从而时间停止。5。质能方程E=mc^2质量和能量本质相同
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是出自爱因斯坦本人，不过要推导这个公式出来不很难，只要基于爱因斯坦原来的M(v)公式，通过微积分变换就可以推导出来。 爱因斯坦过人之处并非是仅仅推导出一个E=mc&2,而是对这个推导结果进行了比较合理的物理解释。 用微积分来推导是: 质量（m）和能量（E）的转换关系 E=m*c~2的推导：（~代表后面的几次方、△代表变化量） m=m0/(1-v~2/c~2)~(1/2) 因为v/c-&0 有(1-v~2/c~2)等价1-(v~2/c~2)*(1/2) m0=m*[1-(v~2/c~2)*(1/2)] m0=m-m*(v~2/c~2)*(1/2) m-m0=m*(v~2/c~2)*(1/2) △m=m*(v~2/c~2)*(1/2) △m*c~2=(1/2)*m*(v~2)=E E=△m*c~2，这是在初速度为0的情况下的推导，在初速度不为0的情况下推导。得到 △m*c~2=E’- E=△E =&E=Mc~2 还有用微积分的另一种推导方法： m=m./sqrt(1-v&2/c&2) 两边取平方，再变换得：m&2(c&2-v&2)=m.&2c&2 m&2c&2=m&2v&2+m.&2C&2 两边微分 2mc&2dm=2m&2vdv+2v&2mdm 同约去2m c&2dm=mvdv+v&2dm=v(mdv+vdm)=vdp dE=Fdr=(dp/dt)dr=vdp =&c&2dm=dE 积分得到 E-E.=mc&2-m.c&2
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补充一下.这个关系式叫洛伦次变换.就算不是洛大侠首创,也决轮不到伯尔尼专利局的一个小职员.
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