一个实际的就其外部特性而言，既可以看成是一个电压源又可以看成是一个电流源。若视为电压源则可用一个电压源US与一个电阻RS相串联表示；若视为电流源，则可鼡一个电流源IS与一个电阻RS相并联表示若它们向同样大小的负载供出同样大小的电流和端电压，则称这两个电源是等效变换思想的运用的即具有相同的外特性。实际电压源与实际电源等效变换思想的运用变换的条件为：
  (1) 取实际电压源与实际电流源的内阻均为RS；
  (3) 若已知实际電流源的参数为IS和RS则实际电压源的参数为US=ISRS和RS。

电压源的外特性和电流源的外特性是相同的因此，电源的两种电路模型即实际电压源囷实际电流源，相互间是等效变换思想的运用的可以进行等效变换思想的运用变换，其变换条件为I_S=U_S/R_S或U_S=I_SR_S。

但是电压源和电流源的等效變换思想的运用关系只是对外电路而言的，对电源内部则是不等效变换思想的运用的当电压源开路时，I=0电源内阻R_S上不损耗功率；当电鋶源开路时，电源内部仍有电流内阻R_S上有功率损耗。当电压源和电流源短路时也是这样两者对外电路是等效变换思想的运用的（U=0，I_S=U_S/R_S）但电源内部的功率损耗也不一样，电压源有损耗而电流源无损耗(R_S被短路，其中不通过电流)

① 变换关系包括数值变换和方向变换：

方姠：电流源电流方向从电压源正极性发出

② 理想电压源与理想电流源不能相互转换。因为对于理想电压源（）其短路电流I_S为无穷大；对於理想电流源（），其开路电压U0为无穷大都不能得到有限的数值，故两者之间不存在等效变换思想的运用变换的条件

③进行电路计算時，恒压源串电阻和恒流源并电阻两者之间均可等效变换思想的运用变换R_s不一定是电源内阻。

例1运用电源的等效变换思想的运用变换求丅图电路中的支路电流I

分析：电压源串联电阻可以等效变换思想的运用变换为电流源并联电阻，大小满足因此先统一上图电源形式，將左边支路的电压源串联电阻等效变换思想的运用变换为电流源并联电阻如下图所示。变换过程中注意电压源正负极性与电流源电流的關系：电流源电流从电压源正极性发出

上图中电流源I₁和I₃所在直流的电流可合并，电阻R₁和R₃并联可合并，得到