水从大管径进，小管径出，能量如何计算_百度知道
水从大管径进，小管径出，能量如何计算
可是V1和V2不相同。
求教，还是在出水位置：以V1速度从大管径D1进水，谢谢，流量Q均不变;2
无论是在进水位置，以V2速度从小管径D2出水：计算其动能 E＝mv^2&#47为了更清楚地描述，求助各位解答，因而得出的E也就不同，流量为Q，可这与能量守恒又不相符，故质量m不变，假设
D2端的压强怎么会反而小于D1端的压强呢。谢谢，这动能不但没损失。请您指教！ （2）非常感谢“白水汀”：水平直的渐变径管，D2出水口喷射高度H2？D2端的压强更大才对啊，小端D2出：
抱歉？（不计泄漏损失，再次表示感谢！（伯努利方程我也知道。 (3) 再谢“白水汀”，一端小的圆台，小端出。
你说动能可以不相等，而是增加了啊，为了清楚问题，速度提高了V2＞V1：
水从大端D1进，我把条件简化为，并且是损失了，但V2＞V1，即D1和D2高度相等，不计管路损失。水从大端进（1）再请教“白水汀”，可以把它想象成一个一端大：
此时流经D1和D2的流量应当相等，如何解释呢，肯定大于D1出水口的喷射高度H1，可是从计算式可知！）谢谢，那差额的流量去了哪里呢：m没变，只是面对现实问题时，如果不相等，是我没交待清楚
提问者采纳
再补充说明;2，而压强变大了;p*pV2(3，不计管路损失，所以速度变小了；设D1，但并不是损失了，在《流体力学》中有一章专门讨论;2+P1/=P1&#47、D2处的压力分别为P1。假定你所说的大小管径在同一水平面上。 正如你所说;(pg)+Z2+h至于能量损失h：pV1^2&#47，即pV1(3;p = V2^2&#47，或者说Q1=Q2（质量守恒），而是转化了.14D2^2&#47, 动能为 E2=pV2(3;= E2+E2&#39.14D1^2/2+P1 = pV2^2&#47：
pV1^2&#47，即mV1^2/4)T;p = V2^2/4)T*V2^2&#47。
但它们的动能可以不等，在这里动能的确减小了,则能量方程变为V1^2/= P2/2，在同一个时段T内通过D1的水的质量为
m1=pV1(3.14D1^2&#47。 如果两个断面不在同一高程上，它们的重力势能是相等的;;2+P1&#47, 动能为 E1=pV1(3，动能的一部分转化为压力势能;p*pV1(3，流动过程中有能量损失：E1&#39.14D1^2/p
（总和不变）
我说动能可以不相等;（2g)+P2&#47、V2之比与管径的平方D1^2;4)T =
pV2(3.14D1^2/4)T（就是你所说的质量守恒）化简得;(pg)+Z1 = V2^2/2+P1+pgZ1 = pV2^2&#47。”能量方程可表示为
V1^2&#47，小端出;4)T*V2^2&#47，这里V1不等于V2;2 + mP2&#47，考虑重力势能的变化;p*pV2(3、D2^2成反比;2+P2
V1^2&#47，则只须考虑压力势能与动能的守恒，实际上V1;2+P2+pgZ2
V1^2/4)T 和E2&#39，单位质量的压力势能与动能的总和保持不变;2 不等于mV2^2/p = mV2^2/4)T*V1^2&#47！我糊涂了.14D1^2/p
这个方程表示;4)T由能量守恒 E1+E1&#39.14D1^2&#47.14D1^2/2 + mP1/p或表示你现在习惯的写法 mV1^2/4)T=pV2(3;(pg)+Z2对于实际液体.14D2^2/（2g)+P1&#47。水从大端进，在T内通过的压力势能分别为;（2g)+P2/4)T;p*pV1(3、P2；在同一个时段T内通过D2的水的质量为
m2=pV1(3.14D2^2&#47.14D2^2/2+P2&#47。不能单考虑动能的守恒，如果两个断面有高差还应考虑重力势能一起参与能量守恒方程，设单位重量的水由断面1流到断面2的能量损失为h(在《流体力学》中叫做水头损失）;2+P1&#47，一端小的圆台，即D1和D2高度相等;(pg)+Z1 = V2^2/2+P2&#47，在水平管道中;2+P2/4)T注意到 pV1(3！还应考虑压力势能;4)T*V1^2&#47，可以把它想象成一个一端大，理想流体的水流的能量方程可以写为;2：“对于水平直的渐变径管，在理想情况下（无能量损失）。你应该取同一个时段T来考虑;（2g)+P1&#47.14D2^2&#47对不起
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分别作两个圆柱（外径分别是大管与小管的内径），然后用差集即可。
那大管里小管多出的部分如何切掉呢？
用大管的内径做一个圆柱，然后用差集。
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感谢！虽然有点麻烦，我知道一开始肯定有简单的方法。
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已知：黏性不可压缩流体从小直径圆管(d1)定常地流入一突然扩大的大直径圆管(d2)，小管与大管的平均速度分别为
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